Persamaan Bernoulli (Bernoulli's Equation) - Hai sahabat fisika mudah asik menyenangkan Fisika Mudah Asik Menyenangkan, Artikel yang anda baca kali ini dengan judul Persamaan Bernoulli (Bernoulli's Equation), kami telah mempersiapkan artikel ini dengan baik untuk anda baca dan ambil informasi didalamnya. Artikel Fluida Dinamis, yang kami tulis ini dapat anda pahami. baiklah, selamat membaca.

Judul : Persamaan Bernoulli (Bernoulli's Equation)
link : Persamaan Bernoulli (Bernoulli's Equation)

Persamaan Bernoulli (Bernoulli's Equation)

Berdasarkan persamaan kontinuaitas, laju aliran fluida dapat berubah-ubah sepanjang jalur fluida. Tekanan juga dapat berubah-ubah tergantung pada ketinggian seperti pada  keadaan statis dan juga tergantung pada laju aliran. Kita bisa mendapatkan hubungan penting yang disebut persamaan Bernoulli  yang menghubungkan tekanan, laju aliran dan ketinggian untuk aliran, fluida inkompresibel yang ideal.

Persamaan Bernoulli merupakan persamaan penting untuk menganalisis sistem perpipahan, stasiun pembangkit listrik tenaga air, dan penerbangan pesawat.

Ketergantungan tekanan pada laju mengikuti persamaan kontinuitas. Ketika fluida inkompresibel mengalir sepanjang tabung alir dengan penampang yang berubah-ubah, lajunya pasti berubah dan karena itu elemen dari fluida memiliki percepatan. Jika tabung horisontal, gaya yang menyebabkan percepatan ini digunakan oleh fluida di sekelilingnya. Ini berarti bahwa tekanan pasti berbeda pada penampang melintang yang berbeda. Jika tekanannya sama di setiap tempat, gaya total pada setiap elemen fluida akan berharga nol. Ketika tabung alir horisontal menyempit dan laju elemen fluida meningkat, fluida akan bergerak menuju daerah bertekanan rendah untuk mendapatkan gaya ke depan total untuk mempercepatnya. Jika ketinggian juga berubah, peningkatan perbedaan tekanan akan terjadi.

Untuk menurunkan persamaan Bernoulli, kita teorema usaha-energi pada fluida dalam daerah tabung alir. Dalam gambar 1 kita perhatikan elemen fluida pada keadaan mula-mula terletak di antara dua penampang a dan c. Laju pada ujung yang rendah dan ujung yang lebih tinggi masing-masing adalah v₁ dan v₂. Dalam selang waktu yang singkat dt fluida yang awalnya berada pada a bergerak ke b sejauh ds₁ = v₁dt, dan fluida yang mula-mula di c bergerak ke d sejauh ds₂ = v₂dt. Luas penampang melintang pada kedua ujung adalah A₁ dan A₂, seperti pada gambar. Fluida adalah inkompresibel, karena itu dengan persamaan kontinuitas volume fluida dV yang melalui setiap penampang nelintang sepanjang waktu dt adalah sama, yaitu dV = A₁ds₁ = A₂ds₂.

Kita akan mengitung usaha (kerja) yang dilakukan pada elemen fluida selama dt. Tekanan pada kedua ujung adalah p₁dan p₂; gaya pada penampang di a adalah p₁A₁dan gaya pada c adalah p₂A₂. Usaha total, dW yang dilakukan pada elemen oleh fluida disekelilingnya selama perpindahan ini adalah

dW = p₁A₁ds₁ –  p₂A₂ds₂ = (p₁– p₂)dV                                     (1)

suku kedua memiliki tanda negatif karena gaya pada c  berlawanan dengan arah perpindahan fluida.

Usaha, dW adalah akibat  gaya-gaya selain gaya konservatif gravitasi, sehingga besarnya sama dengan perubahan energi mekanik total (energi kinetik ditambah energi potensial gravitasi) yang berasosiasi dengan elemen fluida. Energi mekanik untuk elemen fluida antara penampang b dan c tidak berubah. Pada awal dt fluida antara a dan b memiliki volume A₁ds₁, massa ρA₁ds₁dan energi kinetik ½ m₁v₁² = ½ ρ(A₁ds₁)v₁². Pada ujung dt, fluida di antara c dan d memiliki energi kinetik sebesar ½ m₂v₂²= ½ ρ(A₂ds₂)v₂². Perubahan total energi kinetik dEk selama waktu dt adalah

dEk = ½ ρ.dV(v₂² – v₁²)                                                                   (2)

bagaimana dengan perubahan energi potensial gravitasi???

Pada awal dt, energi potensial untuk massa antara a dan b adalah dm gy₁ = ρ dV gy₁. Pada akhir dt, energi potensial untuk massa antara c dan d adalah dm gy₂ = dm dV gy₂. Perubahan energi potensial total dEp sepanjang dt adalah

dEp = ρ dV g(y₂ – y₁)                                                                       (3)

dengan menggabungkan persamaan (1), (2) dan (3) dalam persamaan energi dW = dEk + dEp, kita peroleh

(p₁ – p₂)dV = ½ ρ.dV(v₂²– v₂²) + ρ dV g(y₂ – y₁)

p₁ – p₂ = ½ ρ(v₂² – v₁²) + ρg(y₂ – y₁)                                          (4)

persamaan (4) adalah persamaan Bernoulli (Bernoulli’s equation), yang menyatakan bahwa usaha atau kerja yang dilakukan pada satu satuan volume fluida oleh fluida di sekitarnya adalah sama dengan jumlah perubahan energi kinetik dan energi potensial tiap satuan volume yang terjadi selama aliran. Kita juga dapat menginterpretasikan persamaan (4) dalam fungsi tekana. Suku pertama pada bagian kanan adalah selisih tekanan yang diasosiasikan  dengan perubahan laju fluida. Suku kedua pada bagian kanan adalah penambahan perbedaan tekanan yang disebabkan oleh berat fluida dan perbedaan ketinggian kedua ujung.

Kita dapat menuliskan kembali persamaan (4) dalam bentuk yang lebih meyakinkan sebagai berikut,

p₁ + ½ ρ v₁²  + ρgy₁ =  p₂ + ½ ρv₂² + ρgy₂   (Persamaan Bernoulli)                   (5)

indeks 1 dan 2 mengacu pada sebarang titik sepanjang tabung aliran, sehingga kita juga dapat menulis,

p + ½ ρv²  + ρgy = konstan                                                             (6)

CATATAN: Ketika fluida tidak bergerak (sehingga v₁ = v₂ = 0), persamaan (5) berubah menjadi hubungan tekanan pada fluida statis.

PERHATIAN: Kita tekankan kembali bahwa persamaan Bernoulli hanya berlaku bagi fluida inkompesibel, aliran fluida tunak tanpa gesekan. Itu adalah persamaan sederhana yang mudah untuk digunakan.

Demikianlah Artikel Persamaan Bernoulli (Bernoulli's Equation)

Sekianlah artikel Persamaan Bernoulli (Bernoulli's Equation) kali ini, mudah-mudahan bisa memberi manfaat untuk anda semua. baiklah, sampai jumpa di postingan artikel lainnya.

Anda sekarang membaca artikel Persamaan Bernoulli (Bernoulli's Equation) dengan alamat link http://fisikamusidah.blogspot.com/2016/10/persamaan-bernoulli-bernoulli-equation.html

Tweet

Subscribe to receive free email updates: